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螺旋折流板换热器壳程流动特性研究
王 晨,桑芝富
(南京工业大学机械与动力工程学院,南京 210009)
摘要：利用激光粒子图像测速(PIV)技术在有机玻璃模型上对螺旋折流板换热器的壳程流动特性进行了实验研究。结果表明,螺旋折流板换热器管间流体斜向冲刷管束。管间流场中非稳定区的流体由于接近换热器的轴心,受三角区漏流的影响,流速沿轴线方向呈上升趋势,且具有较强的轴向速度。稳定区内的流体流动较为平稳,其切向速度较高,具有明显的旋流特征,是换热效果较好的区域。管间流场的流体具有沿轴线方向波动的径向速度,可以增加流体的扰动,有利于传热。在管束外围,折流板与筒体之间的漏流会增加流体的轴向速度,而搭接区的漏流则使得流体的切向速度增加而轴向速度减小。漏流对流体流速的影响会沿着轴线方向不断减小,流体流速趋于稳定。
关键词：换热器;螺旋折流板;粒子图像测速仪
中图分类号：TK124 文献标识码：A
0 引 言
螺旋折流板换热器是一种具有壳程压力损失小,单位压降下壳程传热系数高等诸多优点的新型换热装置[1 ],其设计思想是将多块部分椭圆平板相互连接,每块折流板与壳体轴线呈相同的夹角,从而形成近似螺旋面,使壳程流体产生螺旋状流动(如图1所示),壳程流体流动方式的改变是螺旋折流板换热器性能优越的主要原因[2-3]。目前有关螺旋折流板换热器的文献多集中于对其传热、阻力和积垢性能的研究[4-9],而有关螺旋折流板换热器壳程流动状态的研究多采用数值模拟的方法[10-15],这是由于壳程流体的流动特性复杂,且管壳式换热器内换热管数量众多相邻换热管之间的距离小,使得运用实验手段对壳程流场进行测量十分困难,相关研究也相对滞后。国内仅王素华、王树立[16-17]以及孙琪[18]等人利用PLDV激光测速仪,在有机玻璃实验模型上比较测量了不同螺旋角度和搭接量的螺旋折流板换热器壳侧程流速的分布特点。
粒子图像测速仪(Particle Image Velocimetry,PIV)是20世纪80年代末发展起来的一种非接触式瞬态速度测量技术,其重要特点就是突破了空间单点测量技术的局限性,可在同一时刻记录下整个测量平面的有关信息[19-20]。运用PIV技术对螺旋折流板换热器壳程流场进行了测量,并通过测量结果计算出不同区域的轴向、切向和径向速度。
1 实验设备
PIV系统主要由激光器、同步控制器、CCD相机及图像分析采集系统组成。实验所用光源为双谐振脉冲式Nd∶YAG激光器,脉冲能量为200mJ,重复频率为15Hz,脉冲宽度小于8ns,双脉冲时间间隔小于1μs。同步控制器是PIV系统的时序控制机构,型号为MicroPluse710。高速互相关CCD型号为ES2001,分辨率为1600 (H)×1200(V) pixel,8~12bit电子快门,视频率为15~30帧/s,16级电子增益,配备尼康(NIKON)50mm/F1.4镜头。图像采集分析系统软件为MicroVec V2.0。
PIV测量时需加入示踪粒子,鉴于本实验的测量介质是水,选用与水密度相近的空心玻璃微珠作为示踪粒子。
2 实验方案
2.1 实验模型
实验所用螺旋折流板换热器模型的结构参数如表1所示。模型由透明有机玻璃制作,壳程工作介质为水,流量为14m3/h。筒体外部套有一个矩形光学补偿盒,其内充满水,以抵消光在圆形筒体壁面上的折射。图2所示为实验模型的结构示意图。换热管及折流板涂以亚光黑漆,防止其表面反光,影响测量结果。
图 2 实验模型结构示意图
Fig.2 Sketch diagram of experimental model
测试区域为第三螺距的第二象限,轴向位置Z=825mm~925mm。由于螺旋折流板为空间连续布置,无法进行三维测试,因此本实验采用了二维测试。片光入射的位置如图3所示,其中纵向Y剖面可以得到Y和Z方向的速度,而从横向X剖面可以得到X和Z方向的速度。在光学补偿盒上贴有坐标,以保证片光入射位置的准确。
2.2 PIV参数设定
实验中激光强度设置为120mJ,以保证粒子的成像亮度适中。片光厚度控制在1mm以内,以光学补偿盒为基准调节片光的平行度。CCD相机正对片光照亮的区域,与片光保持合适的距离(约300mm),调节焦距,直至成像清晰。互相关CCD相机的查询区大小为32×32像素,查询区重叠率为25%,双曝光时间间隔为1000μs。
3 数据处理
以相交截面的编号表示测试区域的不同位置,
4 实验结果分析
图4为管间纵向和横向截面相交区域的流场矢量图。可以看出,管间流体的流动方向与换热器轴线呈一定角度,流体斜向冲刷换热管。
图5为管间不同位置纵向截面和横向截面交线处的轴向速度、切向速度和径向速度的比较。由图5(a)、(b)可以看出,根据实验结果可以将螺旋折流板换热器管间流动结构沿径向分为2个区域:(a)非稳定区,包括Y1X3和Y2X3;(b)稳定区,包括Y1X2、Y2X2和Y3X3。
非稳定区由于接近换热器的轴心,受到三角区漏流的影响,速度沿轴线方向出现了较大的变化。Y2X3在沿着轴线方向的开始阶段具有一定的轴向速度,并缓慢上升。Y2X3的切向速度以及Y1X3的轴向速度和切向速度在沿着轴线方向的开始阶段很低,而后迅速上升。Y2X3的轴向速度和切向速度以及Y1X3的轴向速度在Z=910mm处出现峰值。从整体上看,非稳定区的流体具有比稳定区的流体更强烈的轴向速度。稳定区的切向速度和轴向速度沿轴线方向的变化不大,较为稳定,其切向速度要高于非稳定区,并高于相同位置的轴向速度,说明该区域有明显的旋流特征,是换热效果较好的区域。
由图5(c)可以看出,管间区域存在着沿轴线方向波动的径向速度。径向速度可以增加流体的扰动,有利于增强换热。
图6所示为管束外围Y1X1和Y3X2处的轴向速度和切向速度。管束外围由于流动空间较大,且受到管束的影响较小,流体流动应该较为稳定。但从图中可以看出,在Y3X2处,由于受到折流板与筒体之间漏流的影响,轴向速度在沿着轴线方向的开始阶段较高,但随着漏流影响的逐渐减小,轴向速度沿着轴线方向不断减小。Y3X2处的切向速度受漏流影响不大,较为稳定。相邻螺旋折流板在搭接时,除了会形成三角区外,还会在半径外侧形成搭接区(如图7所示)。Y1X1处流体受到搭接区漏流的影响在沿着轴线方向的开始阶段具有较高的切向速度和较低的轴向速度。随着漏流影响沿轴线方向的不断减小,切向速度不断降低,轴向速度不断增加,并趋于稳定。
5 结 论
利用PIV激光粒子图像测速技术,对螺旋折流板换热器壳程流体的流动特性进行了实验研究,结果表明:
(1)螺旋折流板换热器壳程管间流体的流动方向与换热器的轴线呈一定角度,流体斜向冲刷换热管;
(2)沿换热器半径,可将管间流场分为非稳定区和稳定区。非稳定区由于接近换热器的轴心,受三角区漏流的影响,流速沿轴线方向呈上升趋势,且显示出较强的轴向速度。稳定区的流速沿轴线方向分布较为平稳,其切向速度要高于非稳定区,并高于相同位置的轴向速度,具有明显的旋流特征,是换热效果较好的区域;
(3)管间流场存在着沿轴线方向波动的径向速度,可以增加流体的扰动,有利于传热;
(4)在管束外围,折流板与筒体之间的漏流会增加流体的轴向速度,而搭接区的漏流则使得流体的切向速度增加而轴向速度减小。漏流对流体流速的影响会沿着轴线方向不断减小,流体流速趋于稳定。
参考文献：略
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